三便是.....
核裂变。
没错,核裂变。
也就是中子被核吸收,而核通过裂变成多个子核的形式释放能量,使子核达到相对稳定状态。
这类反应虽然往往也会释放中子,但由于核的改变,所以仍然归为中子的吸收反应,而不归为散射。
但另一方面。
也并不是所有 235U吸收中子都会发生裂变,比如92/235U 0/1n?[ 92/236U]?? 92/236U γ就是一个辐射俘获反应。
搞清楚这些之后,
剩下的事情就是有手就行了。
把(n,n)、(n,p)以及核裂变提取出来,再定义一个概念:
中子强度I。
它代表单位时间垂直通过单位面积的中子数。
如此一来。
中子在这个过程中数量会发生变化:
可能被散射弹回去,无法穿过靶。
也可能被靶核直接吸收掉。
那么这种变化就表示为ΔI=?σINΔx,其中N是靶核密度,Δx是靶核厚度。
可以看出σ是一种概率,指的是中子被靶核散射或吸收的平均概率。
到了这一步。
就只要再把计算出来的近似概率叠加在一起求导就行了。
喏,你看。
原子弹大概万分之一的理论设计,就这么轻松的搞定了,是不是很简单?
咳咳......
至少对于陆光达等人来说还是很简单的。
因此很快。
整个项目组便开展起了热火朝天的计算。
“谁算一下两端同次碰撞项的合理性?”
“华主任,散射后的中子速度应该不会产生超高能中子......”
“u(x,t)=z(0)=z(?t)=u(x?bt,0)=g(x?bt).......”
“报告,初解算出来了!”
“mmp,到底有没有人一起去厕所啊?一个人不让出门的啊啊啊啊!!”
就这样。
在时间来接近夜里12点的时候。
陆光达写下了一个最终的公式:
∫z??J =uhsΣSφ?D??(r,t) λs/3=limr→04πDA(rL 1)e?r/L=SA=S4πD。(深夜图片审核没上班,将就着看吧。)
写完后。
陆光达擦了把额头上的汗水,轻轻松了口气:
“呼.....非线性中子运输方程,总算是计算出来了。”
......
注:
相信我,这个过程我已经写的尽量简洁了,后面就没推导过程了....
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